速さｖ ：LT’-1

　加速度a：LT’-2

　角速度：T’-1

　角加速度：T’-2

　運動量p：MLT’-1

　角運動量l：ML’2T’-1

　力f　　：MLT’-2

　エネルギー：ML’2T’-2

　慣性モーメント：ML’2

　力のモーメント：ML’2T’-2

　ラグランジアンＬｎ、ハミルトニアンＨｎ：ML’2T’-2

　運動方程式

　ｆ（MLT’-2）＝ｐ（MLT’-1）／T＝M・LT’-2

　L・ｆ（MLT’-2）＝ML’2・T’-2

　万有引力（定数Ｇ）

　ｆ（MLT’-2）＝Ｇ（M’-1L’3T’-2）・M’2／L’2

　オイラー－ラグランジュ方程式

　ｐ（MLT’-1）＝∂Ｌｎ（ML’2T’-2）／∂ｖ（LT’-1）

　ｐ（MLT’-1）／T＝∂Ｌｎ（ML’2T’-2）／∂ｘ（L）＝MLT’-2

　ハミルトンの運動方程式

　Ｈｎ（ML’2T’-2）＝ｐ（MLT’-1）・ｖ（LT’-1）－Ｌｎ（ML’2T’-2）

　ｄｖ（LT’-1）／ｄｔ（T）＝∂Ｈｎ（ML’2T’-2）／∂ｐ（MLT’-1）

　ｄｐ（MLT’-1）／ｄｔ（T）＝－∂Ｈｎ（ML’2T’-2）／∂ｘ（L）

　誘電率ε：M’-1L’-3T’2C’2

　電荷密度ρ：L’-3C

　電流密度ｊ：L’-2T’-1C

　電界E：MLT’-2C’-1

　電場D：L’-2C

　電位：ML’2T’-2C’-1

　透磁率μ：MLC’-2

　磁界H：L’-1T’-1C

　磁場B：MT’-1C’-1

　スカラーポテンシャルφ：ML’2T’-2C’-1

　ベクトルポテンシャルA：MLT’-1C’-1

　電磁テンソル：MT’-1C’-1

　磁気モーメント：L’2T’-1C

　電気モーメント：LC

　電流、磁化：T’-1C

　抵抗：MLT’-1C’-2

　静電容量：M’-1L’-2T’2C’2

　インダクタンス：MC’-2

　マックスウェル方程式

　div（L’-1）E（MLT’-2C’-1）＝ρ（L’-3C）／ε（M’-1L’-3T’2C’2）＝MT’-2C’-1

　curl（L’-1）E（MLT’-2C’-1）＝B（MT’-1C’-1）／T＝MT’-2C’-1

　div（L’-1）B（MT’-1C’-1）　＝ML’-1T’-1C’-1

　curl（L’-1）H（L’-1T’-1C）＝D（L’-2C）／T＝L’-2T’-1C

　E（MLT’-2C’-1）＝∇（L’-1）φ（ML’2T’-2C’-1）＝∂ｔ（T’-1） Ａ（MLT’-1C’-1）

　B（MT’-1C’-1）＝∇（L’-1）×Ａ（MLT’-1C’-1）

　電荷の保存

　div（L’-1）ｊ（L’-2T’-1C）＝ρ（L’-3C）／T＝L’-3T’-1C

　ローレンツ条件

　div（L’-1） A（MLT’-1C’-1）＝∂t（T’-1）φ（ML’2T’-2C’-1）／（L’2T’-2）＝MT’-1C’-1

　ローレンツ力

　ｆ（MLT’-2）＝C・E（MLT’-2C’-1）＝C・LT’-1・B（MT’-1C’-1）

　ゲージ変換

　Ａ→　Ａ（MLT’-1C’-1）－∇（L’-1）η（ML’2T’-1C’-1）

　φ→　φ（ML’2T’-2C’-1）＋∂t（T’-1）η（ML’2T’-1C’-1）

　電磁波の波動方程式

　□（L’-2）φ（ML’2T’-2C’-1）＝ρ（L’-3C）／ε（M’-1L’-3T’2C’2）＝MT’-2C’-1

　□（L’-2）Ａ（MLT’-1C’-1）＝ｊ（L’-2T’-1C）・μ（MLC’-2）＝ML’-1T’-1C’-1

　比速度β＝ｖ／ｃ：無次元

　ローレンツ因子γ＝√（１－β^2）：無次元

　固有時間τ：Ｔ／γ

　４元位置ベクトル（ｘ0，ｘｊ）：L

　ｘ0＝LT’-1・T

　４元速度ベクトル（ｄｘ0／ｄτ，ｄｘj／ｄτ）：LT’-1

　４元運動量ベクトル（ｐ0，ｐj）：M LT’-1

　ｐ0＝ML’2T’-2／LT’-1

　４元力（ｆ0，ｆj）：MLT’-2

　ｆ0＝ｄｐ0／ｄτ：MLT’-1／T

　４元ベクトルポテンシャル：（A0，Ａj）：MLT’-1C’-1

　Ａ0=φ（ML’2T’-2C’-1）／ｃ（LT’-1）

　エネルギー（ML’2T’-2）

　＝（MLT’-1・MLT’-1・L’2T’-2）’(1/2)

　＝M・（LT’-1）’2

　エネルギー（ML’2T’-2）・ｖ（LT’-1）

　＝ｐ（MLT’-1）・（LT’-1）’2

　位相

　（ｐj（MLT’-1）・ｘj（L）－ｐ0（MLT’-1）・ｘ0（L））／ML’2T’-1

　プランク定数ｈ：ML’2T’-1            hbar＝ｈ/２π

　作用Ｓ：ML’2T’-1

　ラグランジアンＬｎ、ハミルトニアンＨｎ：ML’2T’-2

　波動関数Ψ：無次元

　ν：振動数　λ：波長

　λ（L）・ν（T’-1）＝速さ（LT’-1）

　アインシュタイン－ドブロイ関係式

　ｈ（ML’2T’-1）・ν（T’-1）＝ML2T’-2

　ｈ（ML’2T’-1）／λ（L）＝MLT’-1

　交換関係

　［ｐ（MLT’-1），ｘ（L）］＝ML’2T’-1

　［ｐ0（MLT’-1），ｘ0（L）］＝ML’2T’-1

　　ｐ0：ML2T’-2／（LT’-1）　ｘ0：T・LT’-1

　シュレーディンガー方程式

　ⅰ・ｈbar(ML’2T’-1)・∂t（T’-1） Ψ＝Ｈｎ（ML’2T’-2）・Ψ

　－ⅰ・hbar(ML’2T’-1)・∇（L’-1）Ψ　＝ｐ（MLT’-1）・Ψ

　ハイゼンベルク運動方程式

　ⅰ・hbar(ML’2T’-1)・ｖ（L／T）＝L・ML’2T’-2＝ML’3T’-2

　ⅰ・hbar(ML’2T’-1)・ｐ（MLT’-1／T）＝MLT’-1・ML’2T’-2＝M’2L’3T’-3

　クライン－ゴルドン方程式

　（□（L’-2）＋（MLT’-1）’2／（ML’2T’-1）’2）Ψ＝０

　ディラック方程式

　（ⅰ・hbar(ML’2T’-1)・(α0・∂0(L’-1)＋αj・∂j（L’-1）)＋αm・ｍｃ（MLT-1）)Ψ＝０

　磁場による位相変化＝（C／ML’2T’-1）・A（MLT’-1C’-1）・L

　電場による位相変化＝（C／ML’2T’-1）・φ（ML’2T’-2C’-1）・T