プランク定数ｈ：ML’2T’-1            hbar＝ｈ/２π

　作用Ｓ：ML’2T’-1

　ラグランジアンＬｎ、ハミルトニアンＨｎ：ML’2T’-2

　波動関数Ψ：無次元

　ν：振動数　λ：波長

　λ（L）・ν（T’-1）＝速さ（LT’-1）

　アインシュタイン－ドブロイ関係式

　ｈ（ML’2T’-1）・ν（T’-1）＝ML2T’-2

　ｈ（ML’2T’-1）／λ（L）＝MLT’-1

　交換関係

　［ｐ（MLT’-1），ｘ（L）］＝ML’2T’-1

　［ｐ0（MLT’-1），ｘ0（L）］＝ML’2T’-1

　　ｐ0：ML2T’-2／（LT’-1）　ｘ0：T・LT’-1

　シュレーディンガー方程式

　ⅰ・ｈbar(ML’2T’-1)・∂t（T’-1） Ψ＝Ｈｎ（ML’2T’-2）・Ψ

　－ⅰ・hbar(ML’2T’-1)・∇（L’-1）Ψ　＝ｐ（MLT’-1）・Ψ

　ハイゼンベルク運動方程式

　ⅰ・hbar(ML’2T’-1)・ｖ（L／T）＝L・ML’2T’-2＝ML’3T’-2

　ⅰ・hbar(ML’2T’-1)・ｐ（MLT’-1／T）＝MLT’-1・ML’2T’-2＝M’2L’3T’-3

　クライン－ゴルドン方程式

　（□（L’-2）＋（MLT’-1）’2／（ML’2T’-1）’2）Ψ＝０

　ディラック方程式

　（ⅰ・hbar(ML’2T’-1)・(α0・∂0(L’-1)＋αj・∂j（L’-1）)＋αm・ｍｃ（MLT-1）)Ψ＝０

　磁場による位相変化＝（C／ML’2T’-1）・A（MLT’-1C’-1）・L

　電場による位相変化＝（C／ML’2T’-1）・φ（ML’2T’-2C’-1）・T

 ・光速ｃ:＝１

  速度：LT’-1より　L=T

 ・プランク定数ｈ／２π:＝１

　角運動量：ML’2T’-1=MLより　L=M’-1

 ・任意の物理量Ａ：M’αL’βT’γ=M’α-β-γ　：質量次元

Ex)力学

　速さｖ　：無次元

　加速度a：LT’-2=L’-1=M

　角速度：T’-1=M

　角加速度：T’-2=M’2

　運動量p：MLT’-1=M

　角運動量l：無次元

　力f　　：MLT’-2=M’2

　エネルギー：ML’2T’-2=M

　慣性モーメント：ML’2=M’-1

　力のモーメント：ML’2T’-2=M

・場の量子論（以下、Mを省略）　

　　　　　　　　　　　　　　　　　　Ｄ次元時空の場合

　作用積分Ｓ：無次元

　ラグランジアン密度Ｌｄ：’4          Ｄ

　実スカラー場φ        ：’1          (Ｄ－２）／２

   ∂μφ　,∂μφ        ：’2          Ｄ／２

  Ｓ（’0）＝∫Ｌｄ （’4）ｄ４ｘ（’-4）

　Ｌｄ（’4）

　＝（１／２）（∂μφ(’2)∂μφ (’2)）－（１／２）（ｍ(’1)）２（φ(’1)）２ －（１／４！）（λｍ(’0)）（φ(’1)）４

パラメータの質量次元　≧０　：くり込み可能性　

　ｍ２　 ：’2

　λ　 ：’0 無次元