・S系
-i∂1Ψ=P1Ψ
i∂0Ψ=P0Ψ
・記号
tanhθ=β=V/c
Ψ:波動関数
∂1=∂/∂x1
∂0=∂/∂x0
P0=H/c
P1:(x1方向)運動量
・ローレンツ変換式
x’1=coshθ・x1-sinhθ・x0
x’0=coshθ・x0-sinhθ・x1
P1=coshθ・P’1+sinhθ・P’0
P0=coshθ・P’0+sinhθ・P’1
∂1=coshθ・∂’1-sinhθ・∂’0
∂0=coshθ・∂’0-sinhθ・∂’1
・S’系
-i(coshθ・∂’1-sinhθ・∂’0)Ψ=(coshθ・P’1+sinhθ・P’0)Ψ -(A)
i(coshθ・∂’0-sinhθ・∂’1)Ψ=(coshθ・P’0+sinhθ・P’1)Ψ -(B)
(A)×coshθ-(B)×sinhθより、 -i∂’1Ψ=P’1Ψ
(A)×sinhθ-(B)×coshθより、 i∂’0Ψ=P’0Ψ
・S系
idX1/dτ=(dX0/dτ)・[X1,P0]
idX0/dτ=(dX1/dτ)・[X0,P1]
∂X1/∂τ=0
∂X0/∂τ=dX0/dτ
・記号
dτ=dt/γ
V=dX1/dt
tanhθ=β=V/c
coshθ=(dX0/dτ)/c
sinhθ=(dX1/dτ)/c
P0=H/c
P1:(x1方向)運動量
[A,B]=AB-BA
[X0,P0]+[X1,P1]=0
・ローレンツ変換式
X’1=coshθ・X1-sinhθ・X0
X’0=coshθ・X0-sinhθ・X1
P’1=coshθ・P1-sinhθ・P0
P’0=coshθ・P0-sinhθ・P1
・S’系
i・dX’1/dτ=0=c・[X’1,P’0]
dX’0/dτ=c=∂X’0/∂τ+(∂X’0/∂X1)・(dX1/dτ)
i・dX’1/dτ=i(coshθ・(dX1/dτ)-sinhθ・(dX0/dτ))
[X’1,P’0]=[coshθ・X1-sinhθ・X0,coshθ・P0-sinhθ・P1]
∂X’0/∂τ=(dX0/dτ)^2/c
∂X’0/∂X1=-(dX1/dτ)/c
[X’0,P’1]=0
S系 n ∂μ=∂/∂xμ
S’系 n’ ∂’μ=∂/∂x’μ
・ローレンツ変換
(x’0/n’)^2-(x’1)^2 =(x0/n)^2-(x1)^2
x’0/n’ =coshθ・(x0/n)-sinhθ・x1
x’1 =coshθ・x1-sinhθ・(x0/n)
tanhθ=n’・β β=V/c
S系 n^2・∂0^2 φ=∂1^2 φ
S’系
n’・∂’0=coshθ・n・∂0+sinhθ・∂1
∂’1=coshθ・∂1 + sinhθ・n・∂0より
n’^2・∂’0^2 -∂’1^2 ≡ n^2・∂0^2 -∂1^2
n’^2・∂’0^2 φ=∂’1^2 φ
相対速度Vj(j=1-3)
βj=Vj/c
|β|^2=Vj・Vj/c^2
γ=1/√(1-|β|^2)
x’j=γ・(xj-(Vj/c)・x0)
x’0=γ・(x0 -Vj・xj/c)
V1/x1=V2/x2=V3/x3
Vj・xj=|Vj|・|xj|
|Vj|=√(V1^2+V2^2+V3^2)
|xj|=√(x1^2+x2^2+x3^2)
x’j・x’j
=γ^2・(xj・xj-2・(Vj・xj/c)・x0+(Vj/c)^2・(x0)^2)
x’0・x’0
=γ^2・(x0・x0 -2・(Vj・xj/c)・x0 -(Vj・xj/c)^2)
(Vj・xj/c)^2=(|Vj|^2・|xj|^2)/c^2
変換行列L(γ,β)=L(β)=L(β1,β2,β3)
L(β)
=γ×
(1 -β1 -β2 -β3
-β1 1 0 0
-β2 0 1 0
-β3 0 0 1)
ミンコフスキー計量テンソル[η]μν
η00=1
η0j=ηj0=0
ηij=-δij i,j=1-3
転置記号:  ̄t
(ηL(β)) ̄t
=γ×
(1 +β1 +β2 +β3
-β1 -1 0 0
-β2 0 -1 0
-β3 0 0 -1)
(ηL(β)) ̄t L(β)
=γ^2×
(1-β^2 0 0 0
0 β1^2-1 β1・β2 β1・β3
0 β1・β2 β2^2-1 β2・β3
0 β1・β3 β2・β3 β3^2-1)
X=Xμ=(X0,X1,X2,X3)
X’=L(β)X
(X’)†=(ηL(β)X) ̄t
Let’s 計算!
(X’)†X’
=X ̄t(ηL(β)X) ̄t L(β)X
=X ̄t L(β)η L(β)X
=X†X
β1・β2・X1・X2=(β1・X2)^2=(β2・X1)^2
β2・β3・X2・X3=(β2・X3)^2=(β3・X2)^2
β3・β1・X3・X1=(β3・X1)^2=(β1・X3)^2
以上